標準編號:	GB/T 29628-2013
中文名稱:	永磁（硬磁）脈沖測量方法指南
英文名稱:	Guides for methods of measurement of the magnetic properties of permanent(magnetically hard) materials by pulsed field magnetometry
中標分類:	K14    電工合金零件
行業分類:	GB    國家標準
ICS分類:	29.100.01 29.100.01    電工設備元件綜合 29.100.01
發布機構:	中華人民共和國國家質量監督檢驗檢疫總局 中國國家標準化管理委員會
發布日期:	2013-07-19
實施日期:	2013-12-2
標準狀態:	valid
翻譯語言:	英文
文件格式:	PDF
中文字符數:	10,000 字
翻譯價格(元):	700.0
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Codeofchina.com is in charge of this English translation. In case of any doubt about the English translation, the Chinese original shall be considered authoritative. This standard is drafted in accordance with rules given in GB/T 1.1-2009. This standard is redrafted by reference to IEC TR 62331: 2005 "Pulsed Field Magnetometry" and not equivalent to IEC TR 62331: 2005. This standard is proposed by the China Electrical Equipment Industry Association. This standard is under the jurisdiction of National Standardization Technical Committee of Electrical Alloy (SAC/TC 228). Chief drafting organizations of this standard: China National Institute of Metrology, Guilin Electrical Equipment Scientific Research Institute, China Jiliang University, Tianjin Sanhuan Lexi New Material Co., Ltd., Ningbo Jinji Strong Magnet Material Co., Ltd., Ningbo Ketian Magnet Co., Ltd., Ningbo Shengshida Magnetics Co,.Ltd. Chief drafting staff of this standard: He Jian, Shu Kangying, Xie Yongzhong, Lin Anli, Liu Wuli, Hu Yuanhu, Wang Yuping, Fan Wen, Zheng Zhishou, Wang Zhanguo, Wang Xuelin. Introduction The electromagnet is recommended by GB/T 3217 "Permanent Magnet (Magnetically Hard) Materials-Methods of Measurement of Magnetic Properties" for the magnetization device of closed magnetic circuit and its pole head is recommended to be made of the magnetically soft material with high saturation magnetic polarization strength and high magnetic permeability and the magnetic flux density in the pole head shall be much lower than saturation magnetic flux density during the measurement. However, the saturation magnetic polarization strength can only reach 2.45 T when the pole head is made of the best ferrocobalt, i.e. the maximum field can only reach 1950kA/m, but much rare earth permanent magnet has an intrinsic coercivity (HcJ) greater than 2000 kA/m, therefore, the pole head of electromagnet will be in the hyper-saturated state during the measurement, in this case, the results will have large error, even stopping the measurement. For this kind of materials, the measurement method of generating higher magnetic field strength shall be used. The vibrating sample magnetometer with superconductive magnetization device may generate a (6400~8000)kA/m quasi-static field but the application range of this method is limited due to the complicated technology, high purchasing and maintenance cost and the requirements for the low temperature environment by cooling with liquid helium. The pulse field generator made of the general conducting material may reduce the heat effect generated by the coil to the acceptable level by limiting the pulse width, thereby obtaining the high and strong field. The cost to obtain the (16000~24000)kA/m high field by pulse field is much lower than that to obtain 4000 kA/m field by superconductive magnetization device, therefore, it is necessary to meet the measurement of all the permanent magnet materials with the lower cost. Due to the dynamic effect caused by the pulse field, the effect of eddy current in the specimen must be considered fully in the application of the PFM method. The design and manufacture of the PFM system is complicated but has many advantages to other methods, in particular, it has solved the problems of inaccurate measurement of the rare earth permanent magnet with intrinsic coercivity above 2000 kA/m by the methods in GB/T 3217. The publication of this standard will enable more engineering workers to use this method and this is the first step for it to become the international standard. NATIONAL STANDARD OF THE PEOPLE'S REPUBLIC OF CHINA 中華人民共和國國家標準 GB/T 29628-2013 Guides for Methods of Measurement of the Magnetic Properties of Permanent (Magnetically Hard) Materials by Pulsed Field Magnetometry 永磁(硬磁)脈沖測量方法指南 1 Scope This standard specifies the methods for measuring magnetic properties of permanent (magnetically hard) materials using pulsed field magnetometers. This standard is applicable to the measurement of the magnetic properties of permanent materials with high intrinsic coercivity like rare earth cobalt and Re-Fe-B. The methods of measurement of the magnetic properties of magnetically hard material have been specified in this standard for open magnetic circuit and in GB/T 3217 for closed magnetic circuit. The measurement curve comparison of the same testee at the methods in this standard and GB/T 3217 is detailed in Appendix A. 2 Normative References The following documents are indispensable for the application of this document. For dated references, only the dated edition applies. For undated references, the latest edition (including all the amendments) of the normative document applies. GB/T 2900.60 "Electrotechnical Terminology - Electromagnetism" [IEC 60050(121)] GB/T 3217 "Permanent Magnet (Magnetically Hard) Materials – Methods of Measurement of Magnetic Properties" (IEC 60404-5) GB/T 9637 "Electrotechnical Terminology-Magnetic Materials and Components" [IEC 60050(221)] IEC 60050(151) "International Electrotechnical Vocabulary - Part 151: Electrical and Magnetic Devices" 3 Terms and Definitions For the purpose of this document, terms and definitions in GB/T 2900.60, GB/T 3217, GB/T 9637and IEC 60050(151) apply. 4 General Principle The basic principle of operation of the pulsed field magnetometer depends upon an intense transient magnetic field being generated by the magnetic field strength generator and being applied to the test specimen to be measured. The magnetic field strength and resultant magnetization of the test specimen are recorded and processed and the hysteresis loop is obtained. See Figure 1 for the measuring principle. Note: In the actual instrument, the test specimen is in the specimen coil which is located in the magnetizing solenoid. Figure 1 Basic Principle for Permanent-magnetic Pulse Measurement In Figure 1, the magnetic field is generated by the pulse magnetic field circuit composing of capacitor bank, semiconductor control circuit and magnetizing solenoid. During the measurement cycle, the test specimen is in the specimen coil which is located in the magnetizing solenoid and the tested specimen is magnetized by the pulse magnetic field. The specimen coil consists of magnetic polarization specimen coil (J coil) and magnetic strength specimen coil (H coil), for respectively inducing magnetic polarization and magnetic strength where the test specimen are located. The output voltage of the coil is the time derivative of the magnetic flux Ф. The magnetic polarization and magnetic strength signal are obtained after the output voltage is converted by the integral and module and two cycles are known as "J" channel and "H" channel. The J(H) hysteresis loop is obtained after the signal combination of the two channels. The hysteresis loop shall be corrected for the self demagnetization of the open magnetic circuit measurement; the eddy current will be generated inside the magnetic body under the action of pulse magnetic field for the conductive test specimen and the eddy current effect will have an influence on the permanent magnet measurement, so the measuring result shall be subjected to the eddy current effect correction so that the intrinsical J(H) hysteresis loops identical with that at static state and closed magnetic circuit are obtained. 5 Size of Test Specimen The results shown in this standard are for cylinders of a maximum dimensions of 30 mm diameter and 25mm length and minimum dimensions of 5 mm diameter and 5 mm length. The direct limitation is not required for the size of the test specimen due to measurement of the test specimen in the open magnetic circuit; if the eddy current effect is compensated, and the design of test instrument complies with the homogeneity range of magnetic field, the test specimen of different sizes are measurable.

Foreword I Introduction II 1 Scope 2 Normative References 3 Terms and Definitions 4 General Principle 5 Size of Test Specimen 6 Basic Composition 7 Temperature Influence 8 Calibration 9 Reproducibility 10 Test Report Appendix A (Informative) Comparison of Measurement Bibliography

永磁（硬磁）脈沖測量方法指南 1 范圍 本標準規定了用永磁脈沖測量儀測量永磁（硬磁）材料磁性能的方法。 本標準適用于稀土鈷、稀土鐵硼等內稟矯頑力較高的永磁材料的磁性能測量。 本標準規定的方法是一種開磁路測量方法，永磁材料磁性能在閉合磁路下的測量方法在GB/T 3217中規定。本標準和GB/T 3217兩種方法對同一測試對象的測量曲線比對參見附錄A。 2 規范性引用文件 下列文件對于本文件的應用是必不可少的。凡是注日期的引用文件，僅注日期的版本適用于本文件。凡是不注日期的引用文件，其最新版本（包括所有的修改單）適用于本文件。 GB/T 2900.60 電工術語 電磁學[IEC 60050（121）] GB/T 3217 永磁（硬磁）材料磁性試驗方法（IEC 60404-5） GB/T 9637 電工術語 磁性材料與元件[IEC 60050（221）] IEC 60050（151） 國際電工術語 第151部分：電磁器件（International electrotechnical vocabulary—Part 151：Electrical and magnetic devices） 3 術語和定義 GB/T 2900.60、GB/T 3217、GB/T 9637和IEC 60050（151）界定的術語和定義適用于本文件。 4 測量原理 永磁脈沖測量方法的基本原理是利用磁場發生器產生的強脈沖磁場磁化待測試樣，記錄并處理磁場強度和試樣磁化狀態，從而獲得磁滯回線。測量原理參見圖1。 半導體控制電路 電容器組 磁化螺線管 測試線圈 試樣 模擬積分器 模擬轉換卡 數據處理軟件 注：實際儀器中試樣處于測試線圈內，測試線圈位于磁化螺線管內。 圖1 永磁脈沖測量方法的基本原理 圖1中，磁場由電容器組、半導體控制電路、磁化螺線管等組成的脈沖磁場發生電路產生。測量過程中，試樣處于測試線圈內，測試線圈位于磁化螺線管內，被測試樣在脈沖磁場的作用下被磁化。測試線圈分為磁極化強度測試線圈（J線圈）和磁場強度測試線圈（H線圈），分別感應試樣的磁極化強度和試樣所處磁場強度。線圈的輸出電壓是磁通量Ф對時間的微分。兩測試線圈的輸出電壓經積分、模數轉化過程后分別得到磁極化強度和磁場強度信號，將這兩個過程稱為“J”通道和“H”通道。兩通道信號組合，即獲得J（H）磁滯回線。 由于測量過程是在開磁路下進行，應對測得的磁滯回線作自退磁效應修正；同時，對于導電性試樣，在脈沖磁場的作用下，磁體內部會產生渦流，渦流效應影響永磁體的測量，因此還應對測量結果作渦流效應修正處理，才可得到等同于靜態、閉磁路下的內稟J（H）磁滯回線。 5 試樣尺寸 本標準中所有結果是基于尺寸范圍在最大直徑30 mm、最大長度25 mm到最小直徑5 mm、最小長度5 mm的圓柱形試樣得出的。但試樣在開磁路中測量，所以對試樣的尺寸并沒有直接限制，若渦流效應能得到補償、測試儀器的設計滿足磁場均勻區等要求，則大小試樣均可測量。 6 基本構成 6.1 測試的軟、硬件條件 永磁脈沖測量方法應具備以下軟、硬件條件： ——磁場發生器；包括： ● 電容放電電源； ● 磁化螺線管。 ——磁極化強度和磁場強度測試線圈； ——數據采集和數字化設備；包括： ● 積分器； ● 數字化設備。 ——具備以下功能的數據處理軟件： ● “零信號”處理； ● J（H）磁滯回線的定位； ● 自退磁修正； ● 低通濾波； ● 渦流修正。 6.2 磁場發生器 6.2.1 概述 施加給試樣的磁場由磁場發生器提供。該發生器由電源和磁化螺線管組成。電源為螺線管提供磁化電流，從而產生磁場。 6.2.2 電容放電電源 6.2.2.1 電容放電 電源通常為一個能提供電壓400 V～10000 V（典型范圍：1000 V～3000 V）、電流1000 A～40000 A（典型范圍：5000 A～20000 A）的電容放電電源，具有正負極性。 電容放電是利用一段相對較長的時間對電容器充電使電能積累，而在極短的時間內從低阻抗源放出高電流的過程。 電容儲存能量為： ………………………（1） 式中： E——能量，單位為焦耳（J）； C——電容，單位為法拉（F）； U0——電容器電壓，單位為伏特（V）。 為降低儀器制造成本，應以最小的電容能量達到所要求的磁場性能。電容放電系統的電容和能量應與磁化螺線管相匹配，以獲得所期望的磁場峰值、磁場空間、磁場均勻性、脈沖寬度等。儀器能達到的最大磁場強度與電流密度成正比，比例因子取決于磁化螺線管的幾何形狀。 電容放電推薦以正弦波（衰減）方式進行，電路示意圖見圖2。 圖2 正弦波（衰減）電路示意圖 螺線管電流I（t）決定磁場強度： …………………………（2） 其中角頻率： ………………………（3） 阻尼系數： ……………………（4） 式中： R——放電回路電阻，單位為歐姆（Ω）； L——放電回路電感，單位為亨利（H）。 由于電流在磁化螺線管中存在阻抗損失，阻尼系數β決定了電流反向時磁化螺線管能夠產生的場強減少量。為了獲得足夠的反向磁場，應將正向磁場提升到足夠高的水平。正弦波方式具有正負磁場轉換連續、避免間斷的優點，這一點對于需要渦流修正的導電磁體的測量而言非常重要。 6.2.2.2 電容充電電壓的重復性 在能量足以使試樣磁化飽和的條件下，電容充電電壓的重復性相對并不重要。唯一對電壓重復性敏感的是“零信號”的修正（見6.5.2）。±1%的電壓重復性較容易實現，達到該水平就不會對“零信號”的修正帶來影響。一般情況下，電壓重復性能夠達到±0.1%。 6.2.3 磁化螺線管 6.2.3.1 磁場強度峰值 磁化螺線管的阻抗能夠影響磁場強度的大小。磁化螺線管產生的磁場強度峰值應使試樣在正反兩個方向達到磁化飽和，并應有＋10%余量。所需的磁場強度取決于試樣的材料、取向和自退磁因子。 6.2.3.2 尺寸 磁化螺線管應有一定的容積，以便能載入試樣和測試線圈系統。 6.2.3.3 磁場均勻性 在整個試樣所在區域內磁場均勻度應在±1%之內。 6.2.3.4 磁場頻率 磁場對時間變化率dH/dt應盡可能低，以避免導電性樣品產生較大渦流，同時便于渦流效應的修正。 6.3 磁極化強度和磁場強度測試線圈 6.3.1 概述 永磁脈沖測量方法使用測試線圈感應試樣的磁極化強度和試樣所處磁場強度的值。測試線圈包括： ——磁極化強度測試線圈（J線圈）； ——磁場強度測試線圈（H線圈）。 6.3.2 J線圈 J線圈由測試線圈和補償線圈串聯反接構成。測試線圈和補償線圈有相等的安匝數，而與試樣的耦合程度不同，因而測得的是試樣的磁極化強度而不包含磁場信號。圖3所示J線圈模型稱為“同軸J線圈”，補償線圈在外層，截面積較大，其匝數相應地較少，測試線圈置于補償線圈之內，補償線圈與測試線圈串聯反接。試樣置于測試線圈之內并與之強烈耦合，其感應電壓與試樣磁極化強度對時間的微分成正比。實際測量中，J線圈感應到的磁通信號除主要來自于試樣的磁極化強度，同時還包括“零信號”和渦流等因素產生的信號。 注：兩個線圈的安匝數不會絕對相等，須對其進行適當修正。修正的方法可采用機械調整或電路補償，但無論如何，不能損害測量過程中測試線圈輸出信號的完整性。 基于上述原理，對J線圈在幾何外形上作改進或者采用其他形狀的J線圈是可行的。 理想狀況下，J線圈信號在樣品允許放置的空間內應一致性良好，即當被測試樣材質均勻時，J線圈輸出信號應嚴格與試樣體積成正比。上述要求的目的是使所測得的磁極化強度信號不受試樣的形狀和位置影響。一般情況下，J線圈的均勻性應優于±1%。 6.3.3 H線圈 H線圈可由一個或多個線圈構成，線圈與試樣所處的磁場強度耦合，但不能受到試樣磁通的影響。H線圈應置于J線圈所處同一結構上。 圖3 J線圈模型 6.4 數據采集和數字化設備 6.4.1 概述 測試線圈的輸出信號與感應磁通對時間的微分成正比。 H線圈的輸出電壓： …………………………（5） J線圈的輸出電壓： …………………………（6） 為了得到J和H信號，應將上述電壓作積分處理。 6.4.2 模擬積分和模數轉化 從測試線圈輸出的信號首先輸入模擬積分器積分。模擬積分器有非常寬的動態輸入范圍，非常適合在很寬的磁場強度范圍處理試樣磁極化強度對時間的微分信號。積分器的輸出信號再送至模數轉換器（ADC）進行模數轉化。 6.4.3 模數轉換速率 模數轉換應有足夠高的速率以便在最小的數據密度區域即試樣的內稟矯頑力附近獲得足夠的數據點。該區域，即當dФ/dt出最大時，所要求的轉換速率取決于外加磁場的dH/dt值以及試樣的自身磁特性。磁化場為正弦波（周期50 ms）時，推薦的磁場強度采樣速率為2×105次/s，分辨率應至少為12位。 6.5 數據處理 6.5.1 概述 H線圈和J線圈的輸出信號分別經積分和模數轉化后，成為測量結果的原始數據。這些數據還需經過去除“零信號”、磁滯回線的居中定位、自退磁效應的修正、降噪濾波等數據處理過程，成為測量結果。 經過上述處理的J信號標繪同步的H信號，可獲得J（H）磁滯回線，B（H）磁滯回線可通過J（H）磁滯回線轉換獲得。 對于導電性永磁試樣測量結果，需對渦流產生的影響加以修正。 6.5.2 “零信號” 在不載入試樣的情況下進行一次永磁脈沖測量，此時系統獲得的表觀磁極化強度信號，一般稱為“零信號”。對于一個精確設計和制作的測試系統，該信號與試樣產生的信號相比應較小并具有很好的重復性。 “零信號”是由磁化螺線管導電材料內的渦流和磁化場區域內的其他因素造成的。在不同的磁場強度下，該信號的幅值和波形都會不同。 在樣品測量前，應預先測量相同磁場條件下無樣品時的“零信號”，樣品測量結果扣除此“零信號”后方可進入下一步數據處理。 如果“零信號”占整個測量信號的1%，兩次測量“零信號”的變化為10%，則“零信號”造成的磁極化強度J測量誤差約為0.1%。 6.5.3 J（H）磁滯回線的定位 雖然外加磁場是從零開始增加，最后回到零，但試樣的初始磁極化強度是未知的（初始磁極化強度信號與試樣的磁化狀態有關），因此需對回線作定位處理。確保試樣在正反向均達到磁化飽和，則正、負剩余磁極化強度值之間的中點可認為J＝0。 6.5.4 自退磁修正 永磁脈沖測量方法采用開磁路測量。為了獲得試樣的內稟磁特性，應采用自退磁因子對測試結果修正。這也是所有開磁路測量方法共同面對的問題。自退磁因子取決于試樣的幾何尺寸及其材料的磁導率。通過采用適當的自退磁因子對原始數據進行修正，可獲得等效于閉路測量的J（H）回線。 為了減少自退磁修正帶來的誤差和得到良好的測量復現性，可限制試樣為圓柱、方塊、圓球等具有明確自退磁因子依據的形狀。圓柱、方塊試樣的自退磁因子值表可從參考文獻[1]、[2]獲得。 任何采用永磁脈沖測量技術測量的試驗結果應聲明是否進行了自退磁修正，并告知自退磁修正所采用的自退磁因子。 6.5.5 濾波 為降低系統噪聲的影響，一般應對信號進行濾波處理，特別是測量小尺寸試樣時。 濾波器可以是模擬的、實時（電子）濾波器或數字（軟件）低通濾波器。濾波器不應產生相移，并有適當的截止頻率。截止頻率不能太低，以免使測量顯著失真。 所有帶低通濾波器的測量系統應可在無濾波器下操作，濾波器的截止頻率應可調。 6.5.6 渦流 6.5.6.1 概述 導電性永磁材料在脈沖磁場的作用下會產生渦流。這些渦流反過來會產生磁場，進而影響測量過程和結果。對于給定的導電性試樣，在磁場波形和幅值確定的情況下，渦流隨著磁場頻率的增加而增加。渦流效應對測量過程的影響可分為表1所列的4個等級。 表1 渦流的影響分級 EC 0 渦流較小，測量中渦流產生的磁場與試樣的磁極化強度相比可忽略 EC 1 渦流產生的磁場與試樣的磁極化強度相比不可忽略，但不足以影響在測量中試樣內磁場的分布，也不足以對試樣磁極化強度產生較大影響 EC 2 渦流產生的磁場與試樣的磁極化強度相比不可忽略，足以影響在測量中試樣內磁場的分布，但不足以阻止磁化場完全穿透試樣 EC 3 渦流產生的磁場與試樣的磁極化強度相比不可忽略，足以影響在測量中試樣內磁場的分布，也足以阻止磁化場在試樣某些部分的完全穿透 本標準描述的永磁脈沖測量方法僅限于渦流效應影響范圍在EC 0和EC 1級別。 對于EC 0級的渦流效應可采用降低脈沖磁場頻率盡量降低渦流效應，而不作數據處理；對于EC 1級的渦流效應則需要通過實測消除渦流效應的影響。 6.5.6.2 低頻磁場降低渦流影響（EC 0） 導電體內部產生的渦流為： …………………（7） 式中：jeddy為渦流密度（矢量）；σ為試樣電導率。 對于給定的磁性材料類別，限制試樣直徑和磁場頻率可使渦流的影響降低到可忽略的水平。這種方法的缺點是當試樣尺寸較大時，所需磁化場的能量急劇增加，大幅提升了儀器制造成本。 如果已知試樣在磁化過程中沒有渦流，則不必考慮采用渦流修正。但應注意的是，對于導電磁體，即使磁場頻率很低，仍難以避免微弱的渦流產生，仍會對矯頑力的測量產生百分之幾的影響。 6.5.6.3 實測法修正渦流影響（EC 1） 渦流與磁場強度變化率、試樣的電導率和表面積成正比，并與磁場強度方向垂直。如果用兩個頻率不同的脈沖磁場磁化同一試樣，則兩者產生的渦流效應與其各自的脈沖頻率成正比。將較低頻率的脈沖稱為HL，較高頻率的脈沖稱為HH。兩次脈沖磁場作用下均產生一個試樣磁極化強度與渦流效應（該效應與脈沖場頻率成正比）相疊加的信號，將這兩個信號相減，由試樣磁極化強度產生的信號將抵消，僅高頻脈沖HH和低頻脈沖HL產生的渦流效應差保留下來。 △Error＝HH－HL………………………………（8） 因為兩脈沖場的頻率已知，兩者帶來的渦流誤差就能量化，據此扣除渦流帶來的影響即可得到靜態曲線（不含渦流效應）。由于是同一試樣經歷兩次脈沖測量，不存在試樣因缺陷和材質不均帶來的問題，圖4中外層兩個磁滯回線為釹鐵硼磁體在兩種頻率脈沖場下測得，最內的回線是通過上述方法擬合且渦流影響已被扣除的回線，是磁體的真實磁特性。 圖4 燒結NdFeB永磁體J（H）回線 7 溫度的影響 7.1 試樣的溫升 由于永磁材料磁性能受溫度影響明顯，在脈沖測量過程中應考慮試樣的溫度變化。 試樣的溫度會因測量過程帶來的熱效應而上升。一方面，由于試樣內部的渦流會產生熱量，可使試樣溫度升高；另一方面，磁化螺線管的發熱也會使其內部的試樣溫度升高。磁化螺線管的設計應在考慮最大磁化場的同時考慮螺線管發熱導致向試樣熱傳遞的因素。磁化螺線管循環冷卻系統可以有效減少試樣由于磁化螺線管熱傳導而帶來的溫升。 7.2 溫度測量 試樣溫度可由多種方法測定。可采用熱電偶與試樣直接接觸測溫的方法；也可采用激光測量溫度的方法，激光通過磁化螺線管底部開孔射向磁體，可以實現溫度的非接觸測量。 8 校準 永磁脈沖測量儀的校準主要是針對H通道和J通道的校準。 8.1 H通道校準 將H線圈置于一個均勻、靜態、經核磁共振磁強計校準的磁場中，快速移出此線圈即可確定測試線圈和積分器整體的準確性。 8.2 J通道校準 純鎳標樣具有確定的理論飽和磁極化強度，其內部產生的渦流與純銅標樣基本相同，且純鎳標樣磁飽和區域內總的渦流與其相對磁導率無關，因此，純鎳標樣的飽和磁化狀態可用于J通道的校準。 在完全相同的磁場下，分別用永磁脈沖測量儀測量兩個形狀和尺寸完全相同的純鎳標樣和純銅標樣。使用迭代方法，通過調整純銅標樣渦流比例因子，從純鎳標樣測量結果中扣除純銅標樣中的渦流，直到純鎳標樣磁滯回線中飽和區域的渦流影響全部去除。經過如上處理，純鎳標樣的理論飽和磁極化強度可用于J通道的校準。 圖5為用永磁脈沖測量儀測得的純鎳標樣磁滯回線，飽和區域的曲線形狀顯示其包含渦流帶來的誤差。 圖5 用永磁脈沖測量儀測得的純鎳標樣（含渦流）的J（H）回線 圖6為在相同磁場強度和頻率下用脈沖測量方法測量與前述純鎳標樣相同形狀和尺寸的純銅標樣的結果。注意圖中顯示的“表觀磁極化強度”是由渦流效應而不是由鐵磁效應引起的。 圖6 純銅標樣渦流測量結果 圖7是純鎳標樣在扣除渦流效應影響后的磁滯回線。 圖7 經渦流“修正”的純鎳標樣的J（H）回線 8.3 使用標準樣品校準 工業應用中，可以采用經國家計量部門檢定的幾何形狀簡單（圓柱、方塊、球體）、磁性能已知的永磁標準樣品，利用其內稟矯頑力和剩磁兩項參數分別對儀器的H和J通道進行校準。